眼镜本质上是一种凹透镜，通常由两侧均为球面或一侧球面一侧平面的透明体构成，中间薄边缘厚。它分为双凹、平凹及凸凹三种类型，其两面曲率中心的连线称为主轴，中央点O为光心。
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普通眼镜与眼球分离便于计算，本节重点探讨普通眼镜对眼球屈光的影响。角膜接触镜原理技术已成熟但此处不再论述。只有特定情况下两透镜组合屈光度才是简单相加，眼球加透镜组合中这是一种简化近似。
因为眼球调节与形变同时进行，有形变就有眼球前后径变化，还有晶状体和角膜形变导致光心变化。近视或老视本身不能说明前后径变化或不变性，这些因素决定K只是近似，近调节幅度越大K值变化越大，这是误差原因之一。
戴镜者一般眼球到眼镜中心距离h为1.2-2.4CM，但具体某时刻确定。设屈光度为P'透镜焦距为F，看距离L目标时，镜片成像公式为1/L+1/V=P'，即1/V=P'-1/L。此时透镜所成像到眼球透镜距离为|V|+h。
公式成立条件是某一时刻看某一距离目标且目标在近远点之间。正视眼看无穷远时1/u=0，式化为P=1/K，令1/k=P0即静屈光度。看距离L目标时，成像公式变为1/L+1/K=1/L+P0，1/L为增加的屈光度。
但具体到某一个人某一阶段而言，眼球前后径不变，可认为K是常数。对不同的人而言，眼镜片到凸透镜光学中心距离是较难测量变量，影响计算准确性。由计算可知h增大时误差增大，反之越小。
对眼球来说，不管戴多少屈光度眼镜，看清目标必须抵消眼镜作用并增加屈光度调节。由于配镜误差、适应等原因，即使考虑各种因素，理论对于实践只是一种近似。眼球调节幅度较大时，这种简单化理想化理论会因自身形变而误差增大。
但晶状体屈光度调节与眼球屈光度约60屈光度相差很远，调节幅度一般少于10个屈光度，相对较小，角膜屈光度变化更小。因此可认为透镜光心到视网膜距离几乎不变。因每个人眼球前后径不等，K并非常数难准确测量。
再者，镜片到眼球光学中心距离随人不同无法用物理公式表示，具体配制时要具体分析。对于眼球和镜片组成的屈光系统，镜片度数确定，眼球屈光度数却是变量。把眼球看成可调凸透镜的意思是：眼睛透过眼镜看清目标时，眼球屈光度确定。
在眼前放置透镜时，与正常眼相比，若眼睛仍看清目标，从调节效果看，眼镜首先抵消眼球调节不足。因此在计算中，只要在正常调节范围内，用于抵消透镜效果理论上成立，无须注意眼球实际屈光度变化。
因而完全可以利用屈光学理论进行计算，但眼球看目标距离变化时，其屈光度数也随之变化。对眼球与眼镜组成的屈光系统而言，只有两个透镜组成，可看成等效透镜组，透镜度数可相加减。
尽管从理论上进行了推导，但实验验证和测量都很困难，就像配镜需要试戴一样。在指导配镜过程中还需进行试验。从眼球屈光特点看，有人测得静屈光力为+58.6D，虽为一特例但反映眼球屈光力强，调节相对较小。
在眼球与眼镜组成的光学系统中，各部分屈光度数可近似相加减，使计算简化。以后的论述将利用这一结果进行定性分析和近似计算。如果以公式为标准，产生误差的原因多方面，现对此进行分析。
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|V|大小取决于物距L和透镜焦距。考虑到近视眼镜屈光度多大于-6D，学生看书距离大多大于0.25M。根据透镜成像公式，凹透镜屈光度数P'越小，|V|越小；物距越小，|V|越小。
透镜球面曲率半径越大焦距越长，薄透镜两侧焦距相等。同种材料凸透镜凸度越大屈光度数越高，对应近视度数越高眼球越突出。眼球屈光系统是可调节的凸透镜，放凹透镜时眼球仍具自我调节功能以适应不同距离。
比如一个+5D透镜，可看成是+2D和+3D的透镜组。虽然在多数情况下并不成立，但在理论为我们解决问题提供了方便，这种简化有助于理解复杂的光学原理和配镜过程。
例如当P'=-5，U=0.25时，|V|=0.111M，仍比0.02M大很多。所以理论计算中，看距离不太近、镜片度数不太高时，可忽略h以简化计算，利于定性分析。换言之，忽略眼球到镜片距离，戴近视眼镜增加的调节度数等于透镜屈光度数。
眼睛具有改变屈光度的能力，理论上抵消镜片屈光度，但该公式简化了计算。对于眼球和透镜组成的系统，最多两个透镜屈光系统，可利用屈光学理论计算。戴上透镜时，透镜屈光度与眼球调节后屈光度相加减得近似值。
正常眼调节范围0-10D，近视眼为n-10D，眼球固定在眼眶内，对个人而言屈光系统中心到视网膜距离不变，可认为像距为常数K。若在视网膜上成清晰像，屈光系统满足透镜成像公式1/u+1/k=P，其中P为变量。
眼球屈光情况满足公式1/(|V|+h)+1/K=P。如果|V|远大于h，公式可近似简化为1/|V|+1/K=|P'-1/L|+1/K。由于眼睛透过透镜看虚像V<0，则1/|V|+1/K=1/L+1/K-P'=D1+D0-P'。
光线通过光心时不发生折射，平行主轴的光束经凹透镜折射后会向四方发散，这些发散光线的反向延长线会汇聚于同侧的虚焦点F。凹透镜因其发散特性也被称为发散透镜，焦距是从焦点到透镜中心的距离。